附 录 A M{z&h>
(资料性附录) 0g8ykGyx
场强的估算 73j \!x
A.1 远区场场强估算 ilRPV'S^
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： F 4NM q&_
A.1.1 中波（垂直极化波） ~@#s<a,%;
理论公式： 5Lm-KohT'
………………………………… (A.1) |.OS7Gt?
近似公式： qWU59:d^{
…………………………………(A.2) :FUxe kz
其中 …………………………………(A.3) HCKoc L/]h
…………………………………(A.4) Fs}B\R/J
式中： xsIfR3Z e9
r——被测位置与发射天线中心的距离； lSfPOx ;*
P——发射机标称功率； wwN kJ+
η——天线效率； SJ}PV:x
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； ^V~^[Yp
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； },=ORIB B:
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； t
*`G@Nj
A——地面衰减因子； qgs:9V
xF
X——数量距离； bzaweA H
λ——波长； >E7s }bL"
ε——大地的介电常数； F0wW3+G
σ——大地的导电率。 ujn7DBE"
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 %(S!/(LWW
A.1.2 短波（水平极化波） peew <SX
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 E#A}2|7,g
公式中的符号意义同前。 uF ;8B]"
…………………………………(A.5)
</B:Zjn
A.1.3 超短波（电视、调频） 8 .& P4u i
…………………………………(A.6) .kyes4Z
式中： ,g 1~4,hqQ
P——发射机标称功率； YkQ=rurE
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； )+"(7U<
r——测量位置与天线中心的距离； J[UTn'M8]
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 &Z}}9d d
A.1.4 微波 /GO((v+J
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) ]vuxeu[cu,
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： 7 H)tF&
………………………………………(A.7) ?'>[n m
式中： l xP!WP
P——天线的发射功率； :4>LtfA
G——天线增益； ; p"#ZS7
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； FC4hvO(/m
r——测量点距天线的距离。 /AIFgsaY
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 orEb +
所以有： h m(
………………………………………(A.8) "77
l~3
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 m.U&O=] 5
A.2 近场区场强估算 |vj!,b88n#
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 x&gS.b*
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 n* z;%'0
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： .Zx7+`i
………………………………………(A.9) MENrP5AL
式中: }& 01=nY
P ——天线的输入功率； =1j`VJU9
r ——场点距天线的距离。 2J7JEv|
b) 口面天线近场区场强估算 Rx4O?7;
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) gjy:o5{vA*
式中： ld'A axl&
Smax——近场区场强最大值; B=2f-o
4PT——馈入天线的净功率; RTYhgq
A——天线的实际几何面积。 zj'uKBDl
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 OSCe TkR
A.3 扫描天线功率密度的修正 >c@1UEwkm
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： ^ `Y1
……………………………………(A.11) 86 f/R
c
式中： M{~K T3c
Sm——运动中天线的功率密度； 2a:JtJLl
——天线旋转衰减因子； 4+r26S,T
S——固定天线的功率密度。 z,=k F I
远场区天线旋转衰减因子为： 6V c&g
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) Yc1v e
近场区天线旋转衰减因子为： nK |WzUtp
＝L/dφ …………………………………(A.13) a;e~D
9%1
式中： +eD +Z.{
L ——扫描平面内天线尺寸； )]5}d$83
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 (lVHKg&U[
L @ s;qmBX4
d {
z/Y~rf
天线 m`Ver:{
扫描角度φ P>3
;M'KsO
dφ :v
k TV~
`aW>h8$I)
B#K{Y$!v
图A.1 近区场的旋转衰减因子 qx~-(|s
`H
A.4 复合场强 cRhu]fv()
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： '{?7\+o.x
.` 3O4]N[
…………………………………(A.14) (}u2) 9
式中： hc;8Vsa
——复合场强； O F)G 2>t
、 …… ——单个频率的场强值。 E *!
A.5 计量单位的换算 jo8hVWJ7V*
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： &p)]Cl/`
…………………………………(A.15) ) ]/gu\90
式中： QgZwU$`p0
S——功率密度； vU:FDkx*nn
——电场强度。 7hs1S|
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： KxZO.>,
…………………………………(A.16) `OL@@`'^{S
式中： ;"}y VV/4
S——功率密度； Kw`{B3"
H——磁场强度。 *&f^R}O
A.6 三方向测量取和公式 ,N[N;Uoj
…………………………………(A.17) _GoV\wGKl
式中： >UUcKq1M:
——场强值； lGt:.p{NG
——X方向的场强值； ,c-*/{3
——Y方向的场强值； X`3_ yeQ c
——Z方向的场强值； %#
o@ c
;B;@MD, B
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