附 录 A gw~ %jD-2
(资料性附录) ALvj)I`Al
场强的估算 CvfX m
A.1 远区场场强估算 j1 _ E^
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： K$OxeJP?F
A.1.1 中波（垂直极化波） @_"B0$,-i
理论公式： Yhdt"@;..
………………………………… (A.1) #o Rm-yDr
近似公式： s X& .8
…………………………………(A.2) h( }$-' g
其中 …………………………………(A.3) FR~Y O|4?
…………………………………(A.4) l ;i,V;@ t
式中： }e 3M5LI1L
r——被测位置与发射天线中心的距离； fDc>E +,
P——发射机标称功率； 2
q RX A
η——天线效率； gfQ& U@N
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； QS2J271E}
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； 4 -)'a} O
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； f.V; Hl,
A——地面衰减因子； fr'M)ox1
X——数量距离； F\1nc"K/(
λ——波长； 4X7y}F.J
ε——大地的介电常数； GF~ ^-5
σ——大地的导电率。 PJj{5,#@3
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 c 5P52_@
A.1.2 短波（水平极化波） 9BI5qHEp
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 ==x3|^0y
公式中的符号意义同前。 d1e'!y}R5
…………………………………(A.5) N)Qj^bD!
A.1.3 超短波（电视、调频） p8s2#+/
…………………………………(A.6) iN<5[ztd
式中： C *Ws6s>+z
P——发射机标称功率； 8e>;E
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； 'IfM~9'D
r——测量位置与天线中心的距离； Jr17pu(t
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 eBU\& z[
A.1.4 微波 ;k
b^mJE
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) DP; B*s4{U
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算：
IR/0gP
………………………………………(A.7) ?rBj{]=
式中： t9 m`K9.\
P——天线的发射功率； P:*'x9`
G——天线增益； Q8:u 1$ }
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； ) .tZMLM/-
r——测量点距天线的距离。 d+&V^qLJ
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 PFPfLxna
所以有： )3..7ht3^5
………………………………………(A.8) :=i0$k<E/
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 ;Rnb^t6Z
A.2 近场区场强估算 @'}X&TN<a
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 J| 'T2g
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 ax 3:rl
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： +- .BF"}
………………………………………(A.9) Pu 9.Uwx
式中: |/ <iydP
P ——天线的输入功率； *=sU+x&X
r ——场点距天线的距离。 ntF(K/~Y
b) 口面天线近场区场强估算 I 9u=RI s
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) 5S7Z]DXiT8
式中： 8W
yG49eic
Smax——近场区场强最大值; 4({= (O
4PT——馈入天线的净功率; h T
Xc0
A——天线的实际几何面积。 AVJF[t ,
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 $_ NaxV
A.3 扫描天线功率密度的修正 tT
v@8f
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： %sq=lW5R{b
……………………………………(A.11) ]6aM %r=c
式中： 8t^"1ND
Sm——运动中天线的功率密度； ! o f7]s
——天线旋转衰减因子； m0edkt-x
S——固定天线的功率密度。 63f/-64?7
远场区天线旋转衰减因子为： $ -y+97
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) 3xe8DD
近场区天线旋转衰减因子为： <Kh\i'8
＝L/dφ …………………………………(A.13) o
aKf{$vg
式中： 08f~vw"
L ——扫描平面内天线尺寸； <r kW 4
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 KZE.}8^%D
L 1^ ;h:,e6
d t2:c@)
天线 c>R (Fs|6
扫描角度φ lEDHx[q
dφ h=tu +pn
B#MW`7c
D5
>~'N3b
图A.1 近区场的旋转衰减因子 @e,Zmx
A.4 复合场强 #[W[ |m
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： .K1E1Z_
U_;J.{n
…………………………………(A.14) 8{fz0H.<?
式中： h&M
RQn o
——复合场强； 2 `h! :0
、 …… ——单个频率的场强值。 K_|~3
g
A.5 计量单位的换算 6a?$=y
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： 0#fG4D_
…………………………………(A.15) $%%>n ^??
式中： 7;}3{z
S——功率密度； :n4:@L<%H
——电场强度。 NC. P 2^%
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： zRy5,,i5=[
…………………………………(A.16) %g0z) J
式中： 02W 4- *)
S——功率密度； \ )otu\3/
H——磁场强度。 (K*/Vp
A.6 三方向测量取和公式 V5u}C-o
…………………………………(A.17) GX7 eRqz >
式中： pkXfsi-Nu
——场强值； rL%]S&M9
——X方向的场强值； s; B
j
7]
——Y方向的场强值； 5u;Rr 1D
——Z方向的场强值； 'v\1:zi
yu`K zIU
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