附 录 A K>2 Bz&)
(资料性附录) ukee.:{
场强的估算 .Ax]SNZ+:A
A.1 远区场场强估算 5W_Rg:J{P
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： o7fJ@3B/
A.1.1 中波（垂直极化波） eC$ Jdf
理论公式：
t "[2^2G
………………………………… (A.1) D;oX*`
近似公式： CDG,l7
…………………………………(A.2) 6L&_(/{Uw
其中 …………………………………(A.3) \hqjk:o
…………………………………(A.4) ZcrFzi
式中： y-a3
r——被测位置与发射天线中心的距离； a~Y`N73/c
P——发射机标称功率； :sJQ r._L
η——天线效率； 8/ PS# dM\
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； yz^Rm2$f9
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； q3/ 0xN+?
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； tE;c>=>t
A——地面衰减因子； h=MEQ-3jg
X——数量距离； 9%^O-8!
λ——波长； v1\/ dQK
ε——大地的介电常数； fsUZG
6
σ——大地的导电率。 z--Y
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 Q4F&#^02y
A.1.2 短波（水平极化波） D7v_ <
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 yUEvva
公式中的符号意义同前。 j. mla
…………………………………(A.5) #X qnH
A.1.3 超短波（电视、调频） _[$,WuG1
…………………………………(A.6) :?SD#Vvrh.
式中： V{n7KhN~Y!
P——发射机标称功率； O9_SVXWVw
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； d8K|uEHVz
r——测量位置与天线中心的距离； 1h?QEZ,6a
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 d:=Z<Y?d/
A.1.4 微波 r*9*xZ>8u
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长)
@W-0ybv
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： 2@Oz _?O=
………………………………………(A.7) Sg*+ !
式中： &z@}9U*6b
P——天线的发射功率； oSIP{lfp2Q
G——天线增益； k~)@D|
?
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； 2S-f5& o
r——测量点距天线的距离。 & H8 %
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 A?h o<@^
所以有： ~RLWr.pK
………………………………………(A.8) #}l$<7Z U
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 =J|jCK[r
A.2 近场区场强估算 31UxYBY
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 ;e.8E L
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 O p1TsRm5L
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： 6l T< l zT
………………………………………(A.9) c91^7@Xv
式中: M
V2$0
P ——天线的输入功率； R !yh0y}Z
r ——场点距天线的距离。 P (DEf
(
b) 口面天线近场区场强估算 ||fw!8E
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) )B+R|PZ,
式中： 'J3yJ{
Smax——近场区场强最大值; v\CBw"
4PT——馈入天线的净功率; wEwR W
A——天线的实际几何面积。 dNY'uv&Y
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 _KKux3a
A.3 扫描天线功率密度的修正 U<;{_!]
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： ,A7:zxnc.V
……………………………………(A.11) >N 2kWSa
式中： l)o!&]2
Sm——运动中天线的功率密度；
`xHpL8i$5
——天线旋转衰减因子； W1<*9
O
S——固定天线的功率密度。 GM9[ 0+u;
远场区天线旋转衰减因子为： u {&=$[;
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) EtPB_!
+
近场区天线旋转衰减因子为： |v@_~HV
＝L/dφ …………………………………(A.13) r>|S4 O
式中： x 9\
{a
L ——扫描平面内天线尺寸； l l*g *zt3
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 ewN|">
WXQ
L FZ<6 kk4
d t4d/%b~{:U
天线 5uSg]2 :
扫描角度φ 9Z=hg[`]<
dφ ~2 XGw9`J2
Pq35w#`!
jt323hHth
图A.1 近区场的旋转衰减因子 oa7 N6
A.4 复合场强 yGWl8\,j0
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： 9" 1=um=
d/*EuJYin<
…………………………………(A.14) 6rG7/
式中： e*(
_Cvxp
——复合场强； CnY dj~
、 …… ——单个频率的场强值。 w8>bct3@
A.5 计量单位的换算 [vY)y\W{
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： Z,Xi vU &
…………………………………(A.15) hiR+cPSF
式中： MD> E0p)
S——功率密度； ;%u)~3B$JK
——电场强度。 )OGO
wStz
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： <lPHeO<^]
…………………………………(A.16) 2b#> ~
式中： U.W Mu%
S——功率密度； [vCZD8"Y8
H——磁场强度。 qRZLv7X*j
A.6 三方向测量取和公式 r3Ih]|FK#
…………………………………(A.17) ."v&?o
Ck]
式中： 3Q+THg3~?
——场强值； 04 z2
gAo
——X方向的场强值； z* :.maq
——Y方向的场强值； &T-udgR9
——Z方向的场强值； a,p7l$kK
`\S~;O
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