附 录 A X]*W +
(资料性附录) !ZV#~t:)
场强的估算 L7%'Y}1e.
A.1 远区场场强估算 Fk(0q/b
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： @+X}O /74
A.1.1 中波（垂直极化波） |2 wff?
理论公式： 6l
vx
………………………………… (A.1) Ft.BfgJ$
近似公式： F<(x z=
…………………………………(A.2) 4QZy-a*tA
其中 …………………………………(A.3) ] VYl Eqe
…………………………………(A.4) GyPN)!X@.&
式中： 3CHte*NL=
r——被测位置与发射天线中心的距离； |B`tRq
P——发射机标称功率； HYH!;
η——天线效率； t3XMQ']
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； UK<"|2^sT
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； IyuT=A~
Ki
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； ~Iu09t|a
A——地面衰减因子； 4dK@UN\
X——数量距离； <<1oc{i
λ——波长； !tdfTf$
ε——大地的介电常数； K5lp -F
σ——大地的导电率。 h'x~"k1
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 G~L?q ~b
A.1.2 短波（水平极化波） (O2HB-<rY
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 ;NeP&)Td
公式中的符号意义同前。 zYdtQjv
…………………………………(A.5) l%(`<a]VIB
A.1.3 超短波（电视、调频） p 8d n-4
…………………………………(A.6) ^u!Tyb8Dk
式中： pHB35=p28
P——发射机标称功率； s@LNQ|'kO
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； dM mka
r——测量位置与天线中心的距离； j&
iL5J;
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 4<< bk_7'
A.1.4 微波 ]Y&)98
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) J.mewD!%z
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： +^ DRto=
………………………………………(A.7) E< CxKY9
式中： ]vQ?]d?>
a
P——天线的发射功率； 3
$N %iE6
G——天线增益； e(w/m(!Wny
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； =Esbeb7P
r——测量点距天线的距离。 e-i YJ?
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 PPC Tc|G
所以有： 4aN+}TkH@G
………………………………………(A.8) y)p$_.YFF
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 niYz9YX
A.2 近场区场强估算 U6juS/
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 Mu '^OX82
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 qSEB}1
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： n5bXQ
………………………………………(A.9) Gva}J 6{
式中: ?CH?kP
P ——天线的输入功率； 0\5M^:8i3
r ——场点距天线的距离。 3D
9N: c
b) 口面天线近场区场强估算 +jq
2pFQ
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) f\h%; X
式中： x 8 f6,
Smax——近场区场强最大值; /K_ i8!y
4PT——馈入天线的净功率; ob0~VEH-
A——天线的实际几何面积。 dKU
5 ;
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 ER{yuw
A.3 扫描天线功率密度的修正 [FB&4>V/
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： 'yE*|Sx
……………………………………(A.11) !{IC[g n
式中： B9wp*:.
Sm——运动中天线的功率密度； M
z9 3
——天线旋转衰减因子； Pfm*<,'x"[
S——固定天线的功率密度。 @Eo4U]-
远场区天线旋转衰减因子为： M
]1;
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) 6Hda] y
近场区天线旋转衰减因子为： ikr7DBLt
＝L/dφ …………………………………(A.13) mzu<C)9d,
式中： !\ZcOk2
L ——扫描平面内天线尺寸； ER_ 3'
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 l/M[ am
L ]'tJ
S
]
d
w]F!2b!
天线 \ZsP]};*
扫描角度φ QAi1,+y]7w
dφ o<nS_x
6m@0;Ht
kf'=%]9#_T
图A.1 近区场的旋转衰减因子 )T/J
A.4 复合场强 Hr&Ere8.4p
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： 5e8xKL
8O9Gs
…………………………………(A.14) Q vJZkGX
式中： + KP_yUq[
——复合场强； :X Lp
、 …… ——单个频率的场强值。 WN\PX!K9
A.5 计量单位的换算 Si R\a!, C
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： a'A s
…………………………………(A.15) [<S^c[47U
式中： x_W3sS]ej
S——功率密度； Q.E_:=*H
——电场强度。 Qt~B#R.
V
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： JhH`u A&
…………………………………(A.16) $P;UoqG<&
式中： hLo>R'@uN
S——功率密度； 2`E! | X
H——磁场强度。 9t0Cj/w}
A.6 三方向测量取和公式 & +] x;K
…………………………………(A.17) MX?}?"y
式中： ,ex
]$fQ'
——场强值； |
+fwvi&a
——X方向的场强值； g}YToOs
——Y方向的场强值； Az9J\V~"
——Z方向的场强值； KX=/B=3~
NN11}
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