附 录 A =)N6 R
(资料性附录) +
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场强的估算 k)8*d{ *
A.1 远区场场强估算 U^DR'X=
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： d>r ]xXB6
A.1.1 中波（垂直极化波） 8 vfC
理论公式： 2n#H%&^?a
………………………………… (A.1) rTJ;s
近似公式： NpbZt;%t
…………………………………(A.2) %;Z_`W
其中 …………………………………(A.3) ;rnhv:Iw
…………………………………(A.4) Kv#Q$$)r
式中： "1p,
r&}
r——被测位置与发射天线中心的距离； :01 B)~^
P——发射机标称功率； b cAk$tA2
η——天线效率； 5)->.* G*
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； =t|,6Vp
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； &F*eo`o}6
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； & ,\my-4c>
A——地面衰减因子； "DX 2Mu=
X——数量距离； V~$?]Z %_
λ——波长； D23 c/8K
ε——大地的介电常数； EbJc%%c
σ——大地的导电率。 ^bL FY9hSC
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 O]oH}#5b
A.1.2 短波（水平极化波） &@w
0c>
Y
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 WfYG#!}x
公式中的符号意义同前。 v z&88jt
…………………………………(A.5) f*Os~@K
A.1.3 超短波（电视、调频） bKE iS8x
…………………………………(A.6) )^
P Wr^
式中： RNt9Qdr4y
P——发射机标称功率； Xv+,Z<>iQ
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； o/&
IT(v
r——测量位置与天线中心的距离； 5<P6PHdY
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 oVW>PEgB-
A.1.4 微波 uQ7lC~
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) ZZi|0dG4;
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： <j3|Mh_(I
………………………………………(A.7) ^]Z@H/]H
式中： :zNNtv iA
P——天线的发射功率； }0iHf'~DH*
G——天线增益； #%w )w R3
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； %0Qq~J@Lu
r——测量点距天线的距离。 s+z 5"3'n
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 lxr;AJ(
所以有： *2rc Y
………………………………………(A.8) upX@8WxR
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 Bf 6i{`!G
A.2 近场区场强估算 UEhFId
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 yz5! >|EB
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 y7%SHYC p[
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： 1iNMg A
………………………………………(A.9) jA[Ir 3
式中: u6Wan*I?
P ——天线的输入功率； C'R6mz% Q?
r ——场点距天线的距离。 9+ xO2n
b) 口面天线近场区场强估算 V aG Qre
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) R/*"N'nH-%
式中： 4y?n62N8$
Smax——近场区场强最大值; nk7>iK!i
4PT——馈入天线的净功率; |WEl5 bNc3
A——天线的实际几何面积。 C "B'Dj
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 c5b }q@nH
A.3 扫描天线功率密度的修正 H{,1-&>|
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： P=KhR&gwV~
……………………………………(A.11) _q4O2F x0
式中： V,0$mBYa
Sm——运动中天线的功率密度； .UQ|k,,t
——天线旋转衰减因子； {*TB }Xsr,
S——固定天线的功率密度。 + xO3<u
远场区天线旋转衰减因子为： 3nc\6v%
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) ".$k OH_ :
近场区天线旋转衰减因子为： @KU;' th
＝L/dφ …………………………………(A.13) '@ Y
@Fs
式中： h]t v+\0
L ——扫描平面内天线尺寸； M!Ao !D[
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 h8 N|m0W
L k?&GL!?
d sL~4 ~178
天线 W}TP(~x'N
扫描角度φ p|A ?F0
dφ E] /2 u3p
y-nv#Ejr
U!r8}@
图A.1 近区场的旋转衰减因子 Q;y5E`G
A.4 复合场强 Z+y'w#MZL
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： x
cAs }y}
* 6AV^^
…………………………………(A.14) :FS5 BT$=
式中： ;k `51
=Wi
——复合场强； grgs r_)[
、 …… ——单个频率的场强值。 dFw+
nGN
A.5 计量单位的换算 ZwsQ}5
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： =l/Dc=[
…………………………………(A.15) &2XH.$Q
式中： v"yu7tZ3N
S——功率密度； t{ iRCj
——电场强度。 "*< vE7
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： [06m{QJ)1
…………………………………(A.16) y OEy3d
=*
式中： M| Gl&
S——功率密度； bR"4:b>K
H——磁场强度。 Q`8-|(ngw
A.6 三方向测量取和公式 v]on0Pi!
…………………………………(A.17) l#v52
式中： H[?S*/n,<
——场强值； W"@'}y
——X方向的场强值； P^F3, 'N
——Y方向的场强值； [! ;sp~
——Z方向的场强值； ef7 U7
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