附 录 A TI !a )X
(资料性附录) !J =sk4T
场强的估算 # XnPsU<J
A.1 远区场场强估算 nr)c!8
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： >2 3 -
A.1.1 中波（垂直极化波） L'i-fM[#
理论公式： XCsiEKZ_i
………………………………… (A.1) .bD_R7Bi6
近似公式： fWGOP~0
…………………………………(A.2) dz#5q-r
其中 …………………………………(A.3) 9^F2$+T[:
…………………………………(A.4) $\a5&1rl
式中： ~<qt%W?
r——被测位置与发射天线中心的距离； +UW U|:
P——发射机标称功率； q<=:
>?
η——天线效率； h!]"R<QQdu
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； T.?k>A k
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； 6!7Pm>ml
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数；
whkJ pK(
A——地面衰减因子； !ng\`
|8?
X——数量距离； j=3-Qk`"/|
λ——波长； i-13~Dk
ε——大地的介电常数； U)~#g'6:8
σ——大地的导电率。
5EhE`k4
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 a J-}
A.1.2 短波（水平极化波） DcU C,
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 %gTVW!q
公式中的符号意义同前。 | XLFV
…………………………………(A.5) =BW9/fG
A.1.3 超短波（电视、调频） yI4DVu.
…………………………………(A.6) t
zmETRwG
式中： hJ4S3b
P——发射机标称功率； $&Ac5Zo%}
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； Djyp3uUA/
r——测量位置与天线中心的距离； k|l5 "&K~.
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 h2AGEg'g2[
A.1.4 微波 *J.c $1#h
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) J &'>I A
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算：
ysL0 hwir
………………………………………(A.7) YmZC?x_{M2
式中： "$# $f
P——天线的发射功率； *QMF
<ze
G——天线增益； ~3L hcU-
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； jI@bTS o
r——测量点距天线的距离。 XHU<4l:kl
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 6$xo# }8
所以有： 5$ ( b3]
………………………………………(A.8) vV$hGS(f~
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 mmpr]cT@'k
A.2 近场区场强估算 UIm[DYMS
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 2f}K #i8
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 5* o\z&*L
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： -KU)7V
………………………………………(A.9) HIWmh4o/.
式中: -'p@ lk
P ——天线的输入功率； _ c(C;s3o
r ——场点距天线的距离。 _{Q ?VQvZ
b) 口面天线近场区场强估算 4gkV]"
H!
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) &fd4IO/O
式中： `2mbF ^-4
Smax——近场区场强最大值; (8-lDoW
4PT——馈入天线的净功率; JJHvj=9'o
A——天线的实际几何面积。 vB YT)S
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 -b>O4_N
A.3 扫描天线功率密度的修正 m3xj5]# ^$
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： a={qA4N
……………………………………(A.11) *n_4R r
式中： {5IG3'
Sm——运动中天线的功率密度； ]a |;G
——天线旋转衰减因子； Dj. +5f'
S——固定天线的功率密度。 xLK 0~|_#!
远场区天线旋转衰减因子为： hBE
> e a
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) oz-I/g3go
近场区天线旋转衰减因子为： "q/M8
＝L/dφ …………………………………(A.13) {=7i}xY]T
式中： Yb{t!KL
L ——扫描平面内天线尺寸； S\ !E ;p
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。
F
&}V65
L :%MWbnVSC,
d nB&
8=.
天线 <=M
}[
扫描角度φ sKO
;p
dφ ,qB081hPG
Xk '.t|
7I|Mq
图A.1 近区场的旋转衰减因子 'oG'`ED"
A.4 复合场强 > R=YF*
t
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： uypD`%pC
6F2}|c
…………………………………(A.14) 8 CCA/
6
式中： *d(Dk *(
——复合场强； T~la,>p|}
、 …… ——单个频率的场强值。
Lxl?6wZ
A.5 计量单位的换算 ][3 "xP
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： bz
1\EkLL
…………………………………(A.15) * {uu_
O
式中： H=0Y4 T@)T
S——功率密度； -50|r;a
——电场强度。 $ # CkI09
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： LcQ \
d*
…………………………………(A.16) m/<7FU8
式中： )nQ.6
S——功率密度； XJGOX
n$/
H——磁场强度。 Q 1g@FsW&U
A.6 三方向测量取和公式 s~,Y po?
…………………………………(A.17) XB
zcbS+
式中：
a?_N8|k[
——场强值； -r7*C :E
——X方向的场强值； 1TJ 2HO=Y
——Y方向的场强值； Kf/1;: ^
——Z方向的场强值； *]:gEO
(e.?). e
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