附 录 A Q/ZkW
(资料性附录) ;
dd Q/
场强的估算 B6] <G-
A.1 远区场场强估算 M\oTZ@
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： Ri#H.T<'
A.1.1 中波（垂直极化波） .R5y :O
理论公式： e8}Ezy"^
………………………………… (A.1) Q6
? z_0
近似公式： W2Luz;(U
…………………………………(A.2) [u
M-0t
其中 …………………………………(A.3) V-!"%fO.s
…………………………………(A.4) TeQNFo^_8
式中： U7iuY~L
r——被测位置与发射天线中心的距离； ,F ZT~?
P——发射机标称功率； K93p"nHN
η——天线效率； 8FkFM^\1L
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； ~ D[?$`x:
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； ,xI%A,
(,;
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； gRJfX %*F
A——地面衰减因子； a
l&(-#1
X——数量距离； E7zm{BX]
λ——波长； /`np Qg-
ε——大地的介电常数； i/So6jW
σ——大地的导电率。 m-/j1GZ*
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 fyWO
A.1.2 短波（水平极化波） BV`- =wRC
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 m~ho
E8C$
公式中的符号意义同前。 ~z5R{;Nbz|
…………………………………(A.5) -fI@])$9J
A.1.3 超短波（电视、调频） X+k}2HvNG
…………………………………(A.6) f:B>zp;N
式中： x35cW7R}T_
P——发射机标称功率； )
~6zYJ2
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； R%D'`*+
r——测量位置与天线中心的距离； dsx]/49<
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 D}C,![
A.1.4 微波 `1OgYs
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) {O<l[|Ip
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： G` fC/Le
………………………………………(A.7) JO<wK
式中： VQ5nq'{v
P——天线的发射功率； %ek'~
G——天线增益； G$0c '9d*(
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； BBG3OAyg_
r——测量点距天线的距离。 m'\ 2:mDu0
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 r_e7a6
所以有： (/-hu[ :
………………………………………(A.8) hQ6a~?f
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 V7 G7&'
A.2 近场区场强估算 rqP FU6
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 8d*/HF)h
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 dVB~Smsr
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： f7h*Vu`>
………………………………………(A.9) oI)GKA_Ng7
式中: 8]4U`\k4
P ——天线的输入功率； o?1
;<gs
r ——场点距天线的距离。 |#1(Z- }
b) 口面天线近场区场强估算 jM-)BP6f4
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) N]KxAttt
式中： ebPgYxVZR
Smax——近场区场强最大值; '47P|t
4PT——馈入天线的净功率;
Bs?7:kN(
A——天线的实际几何面积。 A,r*%&4~
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 O6IB.
>T
A.3 扫描天线功率密度的修正 Z2im@c67{
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： % QKZT=}
……………………………………(A.11) >#,G}xf
式中： JQ4{` =,b
Sm——运动中天线的功率密度； JaB<EL-9r2
——天线旋转衰减因子； e l:9 wq
S——固定天线的功率密度。
Q{B}ef
远场区天线旋转衰减因子为： ~z" = G5|
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) ,
V*%V;
近场区天线旋转衰减因子为： 5/p o2V9)
＝L/dφ …………………………………(A.13) [s&$l G !
式中： `7
/Y@}n
L ——扫描平面内天线尺寸； x3PD1JUf
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 pv&y91
L +-E~6^ >
d 5R i
6Z#qm
天线 `'V4PUe
扫描角度φ Mi]L]-L
dφ r k)##)
}1>[
Yv:55+ e!|
图A.1 近区场的旋转衰减因子 r2k2%nI-J
A.4 复合场强 6 ND`l5
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： ve\X3"p#
: ]J Ye*
…………………………………(A.14) }<dRj
式中： / ~ ^rr
f
——复合场强； IEU^#= n
、 …… ——单个频率的场强值。 R+Y4 |
A.5 计量单位的换算 T8 ^5=/
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： K# Jk _"W
…………………………………(A.15) s>^dxF!+
式中： gCxAG
S——功率密度； l&[ ;rh
——电场强度。 w+N> h;j
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： U4cY_p?
…………………………………(A.16) VZ\B<i
式中： {uHU]6d3qy
S——功率密度； L: z?Zt)|
H——磁场强度。 0X^Ke(/89
A.6 三方向测量取和公式 6,9o>zT%H
…………………………………(A.17) i@4~.iZ8
式中： !tp1:'KG
——场强值； f/V
2f].
——X方向的场强值； AGbhJ=tB
——Y方向的场强值； q=#}
yEG
——Z方向的场强值； S*n@81Z
ZfB "
E
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