附 录 A
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(资料性附录) t
c[Ld#
场强的估算 /CO=!*7fz
A.1 远区场场强估算 YW6a ?f^!
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： %L P4RZ
A.1.1 中波（垂直极化波） ^p d7nr~Y
理论公式： 6`Y:f[VB
………………………………… (A.1) >A X_"Q~
近似公式： d]E={}qo&
…………………………………(A.2) - K?lhu
其中 …………………………………(A.3) Z8
1;Y= (
…………………………………(A.4) *(1 <J2j
式中： 1}Q9y `65
r——被测位置与发射天线中心的距离； u9KT_`
)
P——发射机标称功率； %m f)BC
η——天线效率； n0co*
]X+k
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； d3q.i5']G
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； aWJ
BYw6{L
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； }=R0AKz!Cv
A——地面衰减因子； ;f[##=tm
X——数量距离； {
"Cu)AFy
λ——波长； (nq""kO6'
ε——大地的介电常数； [zN* P$
U]
σ——大地的导电率。
0LL65[
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 PVF :p7
A.1.2 短波（水平极化波） +g7]ga
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 v5\ALWy+p
公式中的符号意义同前。 ~A5NseWCK
…………………………………(A.5) C^,b aCX
A.1.3 超短波（电视、调频） &x\)] i2f
…………………………………(A.6) GqsV 6kH
式中： zF^H*H
P——发射机标称功率； wT- -i@@
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； <)
a$5 "AP
r——测量位置与天线中心的距离； *q=\ e 9
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 klAlS%
A.1.4 微波 xLFMC?I
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) cSB_b.@"1
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： m%})H"5
………………………………………(A.7) --"5yGOL
式中：
+u
g2p;<B
P——天线的发射功率； &L?]w=*
G——天线增益； :}fA98S
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； V*O[8s%5v
r——测量点距天线的距离。 5655)u.N8
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 q%q +2P>
所以有： mDp8JNJNE
………………………………………(A.8) vs+aUT C\
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 u@:[
dbJ
A.2 近场区场强估算 c y?
#LS
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。
Hp ;$fQ
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 NQuqM`LSQ
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： .Ow8C
………………………………………(A.9) !PeSnO
式中: R#y"SxD()
P ——天线的输入功率； P"}"q ![
r ——场点距天线的距离。 jHE^d<=O^
b) 口面天线近场区场强估算 \v=@'
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) ]gnEo.R
式中： +Tx_q1/f5X
Smax——近场区场强最大值; kd
"nBb=
4PT——馈入天线的净功率; y<nPZ< h
A——天线的实际几何面积。 HrZX~JnTmf
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 "WtYqXyd
A.3 扫描天线功率密度的修正 hW!n"qU
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： sz/^Ie-~
……………………………………(A.11) | X#! 5u
式中： { fV$\^c
Sm——运动中天线的功率密度； ]n"RPktx
——天线旋转衰减因子； [lSQMoi3
S——固定天线的功率密度。 >/ A'G
远场区天线旋转衰减因子为： tEo-Mj5:
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) F1-C8V 2H
近场区天线旋转衰减因子为： S#y GqN0i
＝L/dφ …………………………………(A.13) z6B#F<h
式中： /uR /,R++
L ——扫描平面内天线尺寸； ,=G]tns v^
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 0&CXR=U5
L R6;#+ 1D
d %*Mr ^=
天线 U~?mW,iRL
扫描角度φ l EHXh2
dφ !m-`~3P#l,
b$*2bSdv0<
o^"OKHU,S0
图A.1 近区场的旋转衰减因子 jgPUR#)
A.4 复合场强 o37oR v]
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： j[w=pF, o
C$C>RYE?.
…………………………………(A.14) XSK<hr0m
式中： QZ;DZMP
——复合场强； 6P>}7R}
、 …… ——单个频率的场强值。 cbm;45 L|
A.5 计量单位的换算 a.?U $F
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： G'w!Aw s
…………………………………(A.15) m]fU V8U
式中： @^ -Y&N!b=
S——功率密度； h2Th)&Fb>
——电场强度。 v_
/<f&r
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： `]6
<j<'
,
…………………………………(A.16) LJ@r+|>
式中： 1 >L'F8"
S——功率密度； k[a<KbS
H——磁场强度。 y6[ le*T
A.6 三方向测量取和公式 |_8l9rB5ip
…………………………………(A.17) 3^ y<Db
式中： '2<r{
——场强值； 'OP0#`6`
——X方向的场强值； ;sAGT q
——Y方向的场强值； %3#C0%{x
——Z方向的场强值； X~"p]V_
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