附 录 A Vc2`b3"Br
(资料性附录) *or(1DXP8
场强的估算 68
sB )R
A.1 远区场场强估算 Z7#+pPt!
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： ]A"h&`Cvt
A.1.1 中波（垂直极化波） s >en
理论公式： B6"0OIDY"
………………………………… (A.1) \8
":]EU
近似公式： Nl/dX-I
…………………………………(A.2) C}X\ |J
其中 …………………………………(A.3) cR{#V1Z
…………………………………(A.4)
z{6Z
11|
式中： =v\.h=~~
r——被测位置与发射天线中心的距离； fOHxtHM
P——发射机标称功率； Lr+$_ t}r
η——天线效率； }qUX=s
GG
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； vX>)je5#
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； 'R)Tn!6
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； yu|>t4#GT
A——地面衰减因子； ^Pf WG*
X——数量距离； <v2;p}A
λ——波长； ("@!>|H
ε——大地的介电常数； #mT"gs
σ——大地的导电率。 x; S @bY
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 0K+ne0I
A.1.2 短波（水平极化波） 4*L_)z&4;
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 I]575 \bA
公式中的符号意义同前。 wJ]d&::@ h
…………………………………(A.5) 4 5e~6",
A.1.3 超短波（电视、调频） uH]OEz \H'
…………………………………(A.6) uZ5p#
M_
式中：
2iOV/=+
P——发射机标称功率； ^#$n~]s
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； zdYj F|
r——测量位置与天线中心的距离； t!XwW$@
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。
| (93gJ
A.1.4 微波 "[J^YKoF
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) f 8~_E
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： b;n[mk
………………………………………(A.7) ";F'~}bDA
式中： l **X^+=$
P——天线的发射功率； 5+vaE
2v
G——天线增益； f#;> g
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； eFgA 8kY)
r——测量点距天线的距离。 R&&4y 7
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 ]k S G R
所以有： /:
"1 Z]@
………………………………………(A.8) X'sr L j.
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 9 *g Z-#
A.2 近场区场强估算 kP:!/g
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 Y2AJ+
|
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 ^ 8WRqQdx
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： V[LglPt
………………………………………(A.9) Txu/{ M,
式中: M`_0C38
P ——天线的输入功率； >4TO=i
r ——场点距天线的距离。 Mx}gN:Wt
b) 口面天线近场区场强估算 &oNAv-m^GD
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) c<~H(k'+c
式中： &]Tmxh(
Smax——近场区场强最大值; kh<2BOV
4PT——馈入天线的净功率; gGYKEq{j(
A——天线的实际几何面积。 42{~Lhxt
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 ceA9) {
A.3 扫描天线功率密度的修正 z?zL9 7H
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： f$( e\+ +
……………………………………(A.11) x-c"%Z|
式中： MD]>g >
Sm——运动中天线的功率密度； =Qq+4F)MD
——天线旋转衰减因子； ,Q B<7a+I
S——固定天线的功率密度。 49P 4b<1
远场区天线旋转衰减因子为： e!`i3KYn"
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) Cw%{G'O
近场区天线旋转衰减因子为： "b[5]Y {
U
＝L/dφ …………………………………(A.13) d _
e WcI
式中：
OSJ$ d
L ——扫描平面内天线尺寸； ~
1 pr~
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 ]k(]qZ
L P4?glh q#
d hcc/=_hA
天线 r/sNrB1U"y
扫描角度φ &{RDM~
dφ uMv1O {
eq" ] %s
Mlq.?-QgIL
图A.1 近区场的旋转衰减因子 to\N i~a&
A.4 复合场强 ?}7p"3j'z
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： 875o d
&/b~k3{M_
…………………………………(A.14) Jo}eeJ;k
式中： wAd9
——复合场强； y? :.;%!E
、 …… ——单个频率的场强值。 Z/K{A`
A.5 计量单位的换算 E P+J
N
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： >*n0n! vF
…………………………………(A.15) ]tDDq=+v
式中： qv"$Bd:]r
S——功率密度； [mHdG2X
——电场强度。 ;'Nd~:-]
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： 9M9?%N:ra
…………………………………(A.16) ym6K !i]q4
式中： V/;B3t~ f
S——功率密度； Jq^T1_iqn
H——磁场强度。 }#E[vRf
A.6 三方向测量取和公式 (@}!0[[^
…………………………………(A.17) (Clkv
式中： zNuJj L
——场强值； 1&o|TT/
——X方向的场强值； |id
<=Xf
——Y方向的场强值； Ji 0
tQV
——Z方向的场强值； g
SAt@2*U2
R n*
L
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