附 录 A
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(资料性附录) t
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场强的估算 /CO=!*7fz
A.1 远区场场强估算 YW6a?f^!
为了估算辐射体对环境的影响,对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按(A.1)式至(A.6)计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按(A.7)式计算: %LP4RZ
A.1.1 中波(垂直极化波) ^pd7nr~Y
理论公式: 6`Y:f[VB
………………………………… (A.1) >A X_"Q~
近似公式: d]E={}qo&
…………………………………(A.2) -K?lhu
其中 …………………………………(A.3) Z8
1;Y=(
…………………………………(A.4) *(1<J2j
式中: 1}Q9y`65
r——被测位置与发射天线中心的距离; u9KT_`
)
P——发射机标称功率; %m f)BC
η——天线效率; n0co*
]X+k
G——相对于基本振子(点源天线G=1)的天线增益; d3q.i5']G
F(h) ——发射天线高度因子,F(h)=1~1.43; aWJ
BYw6{L
——发射天线垂直(Δ仰角)、水平面(方位角 )方向性函数; }=R0AKz!Cv
A——地面衰减因子; ;f[##=tm
X——数量距离; {
"Cu)AFy
λ——波长; (nq""kO6'
ε——大地的介电常数; [zN*P$
U]
σ——大地的导电率。
0LL65[
(A.2)近似公式是:η≈1、F(h)≈1.2、 =1得出的,即舒来依金-范德波尔公式。 PVF:p7
A.1.2 短波(水平极化波) +g7]ga
短波(水平极化波)场强计算公式同(A.2)、(A.3),但水平极化波的X按(A.5)计算。 v5\ALWy+p
公式中的符号意义同前。 ~A5NseWCK
…………………………………(A.5) C^,baCX
A.1.3 超短波(电视、调频) &x\)] i2f
…………………………………(A.6) GqsV6kH
式中: zF^H*H
P——发射机标称功率; wT- -i@@
G——相对于半波偶极子(G0.5λ=1.64)天线增益 ; <)
a$5"AP
r——测量位置与天线中心的距离; *q=\e 9
F(θ) ——天线垂直面方向性函数(视天线形式和层数而异)。 klAlS%
A.1.4 微波 xLFMC?I
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸,λ为相应频率的波长) cSB_b.@"1
的远场区,天线向外辐射的功率密度值S由下式计算: m%})H"5
………………………………………(A.7) --"5yGOL
式中:
+u
g2p;<B
P——天线的发射功率; &L?]w=*
G——天线增益; :}fA98S
F(f,q)——天线的方向性函数,f、q是极坐标的仰角和水平角度; V*O[8s%5v
r——测量点距天线的距离。 5655)u.N8
式(A.7)是自由空间传输公式,如果考虑到反射系数,则(A.7)式还需乘上一个系数g,在100%反射情况下,(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍,而功率密度可以加4倍,因此g的取值可以是1~4,一般为2.56。 q%q+2P>
所以有: mDp8JNJNE
………………………………………(A.8) vs+aUT C\
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数,则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 u@:[
dbJ
A.2 近场区场强估算 cy?
#LS
对于近场区场强,很难用理论公式计算,最直接的方法是测量,以下仅是对近场区场强的估算。
Hp ;$fQ
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 NQuqM`LSQ
对于蜂窝基站的线性天线,其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述,在此模型中,能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面,则功率密度为: .Ow8C
………………………………………(A.9) !PeSnO
式中: R#y"SxD()
P ——天线的输入功率; P"}"q ![
r ——场点距天线的距离。 jHE^d<=O^
b) 口面天线近场区场强估算 \v=@'
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) ]gnEo.R
式中: +Tx_q1/f5X
Smax——近场区场强最大值; kd
"nBb=
4PT——馈入天线的净功率; y<nPZ<