附 录 A ]o6Or,ml
(资料性附录) e
z"Xb 7
场强的估算 _}vD?/$L
A.1 远区场场强估算 k
?X
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： 5P ,{h
A.1.1 中波（垂直极化波） loZ JV M
理论公式： ]2T =%(*
………………………………… (A.1)
yS _,lS
近似公式： U
N 1HBW ;
…………………………………(A.2) 0(iTnzx0
其中 …………………………………(A.3) *Em 9R
…………………………………(A.4) JV=d!Gi[C
式中： Q/o !&&
r——被测位置与发射天线中心的距离； /-TJtR4>
P——发射机标称功率； ]1>U@oK
η——天线效率； al$G OMi
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； <"Z]S^>$
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； D_ybgX?0:
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； qMD 6LWJ
A——地面衰减因子； rC
V&& 09
X——数量距离； %wn|H>
λ——波长； 7K>FC T
ε——大地的介电常数； "P
K\;#[W|
σ——大地的导电率。 ":E
fR`A#
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 S^'?s fq
A.1.2 短波（水平极化波） j3jf:7 /\
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 d%VG@./xq
公式中的符号意义同前。 0PO'9 #
…………………………………(A.5) N)|mA)S)
A.1.3 超短波（电视、调频） .|`J S?L[
…………………………………(A.6) #ky]@v yO
式中： mpfc2>6Il.
P——发射机标称功率； ZD\`~I|gp
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； .v;$sst5y
r——测量位置与天线中心的距离； (8DJf"}
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。
x~p8Mcv
A.1.4 微波
*ub]M3O
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) 1|
$V
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： 0G`_dMN
………………………………………(A.7) 2Zt :]be
式中： w G;#L7%
P——天线的发射功率； jo 0
d#
G——天线增益； tPu0r],`o
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； 7<{g
+Q~7*
r——测量点距天线的距离。 _'pow&w~
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 '
>a(|
所以有：
g/Q"%GN,
………………………………………(A.8) TZ
#( G
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 yB][
3?lv
A.2 近场区场强估算 .|>zQ(7YC
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 Py^
_::
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 wHneVqI/ U
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： dnRS$
$9#
………………………………………(A.9) ey 'x3s_
式中: ;F>$\"aG
P ——天线的输入功率； i%~^3 /K
r ——场点距天线的距离。 +7yirp~`K
b) 口面天线近场区场强估算 *g0} pD;r
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) z^ @.b
式中： ~3] ZN'b\
Smax——近场区场强最大值; d4y?2p ?3
4PT——馈入天线的净功率; #Az#dt]H
A——天线的实际几何面积。 U< T.o0s=
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 6Z5X? B
A.3 扫描天线功率密度的修正 j` fQN
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： B =EI&+F+
……………………………………(A.11) n*'i{P]
式中： Z&f@)j
Sm——运动中天线的功率密度； 2sezZeMV
——天线旋转衰减因子； gdP Pk=LD
S——固定天线的功率密度。 C:*=tD1
远场区天线旋转衰减因子为： L|?$F* bs
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) $#ve^.VHv
近场区天线旋转衰减因子为： bv&#ay
7
＝L/dφ …………………………………(A.13) s6U$]9 `
式中： 6UAn# d9
L ——扫描平面内天线尺寸； xJ$/#UdP
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 ^v j}
L 8gHOs#\
d {4 y#+[
天线 eT'Z;ZO
扫描角度φ cIS?EW]S%X
dφ t@;r~S b
^vY[d]R _\
<2V:tj)?P
图A.1 近区场的旋转衰减因子 BN~g
k~t_
A.4 复合场强 ~PtI
q.BY
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： ?r'2GR2Sk4
VR XK/dZ
…………………………………(A.14) ! de`K
|
式中： )>] @@Trx
——复合场强； ["1Iz{
、 …… ——单个频率的场强值。 V%Ww;Ca]I
A.5 计量单位的换算 })y B2Q0
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： d#CAP9n;'
…………………………………(A.15)
`{1~]?-&
式中： 1d 1
~`B
S——功率密度； aP[oLk$'Z
——电场强度。 LDY3Ya`6m
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： |@BX*r
…………………………………(A.16) * /^}
式中： 8 .t3`FGH
S——功率密度； )%09j0y>l"
H——磁场强度。 E?FUr?-[
A.6 三方向测量取和公式 p$}/~5b}4
…………………………………(A.17) ~? :>= x
式中： k8b5~A,
——场强值； Nw '$r
——X方向的场强值； 4 8Jt1^
——Y方向的场强值； ~ga WZQXyu
——Z方向的场强值； [#(',~lN7
V\AY = u
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