附 录 A \`\ZTZni
(资料性附录) fn 6J *[`
场强的估算 fCobzDy
A.1 远区场场强估算 >q1L2',pK
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算：
4J([6<
A.1.1 中波（垂直极化波） h
J# xB6
理论公式： EJ:%}HhA
………………………………… (A.1) K$_ 0 `>[
近似公式： z}ddqZ27G$
…………………………………(A.2) {_Rr 6
其中 …………………………………(A.3) P8)=Kbd
…………………………………(A.4) )vb*Ef
式中： +sUFv)!4
r——被测位置与发射天线中心的距离； o-OHjFfB
P——发射机标称功率； ~`\?"s:
η——天线效率； .1Al<OLL
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； j<@lX^
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； j=aI 9p
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； hB>oJC
A——地面衰减因子； @u]rWVy;\[
X——数量距离； FrYqaP
λ——波长； &c:Ad%
z
ε——大地的介电常数； Hx*;jpy(2
σ——大地的导电率。 3.W
@ }
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 (Cd\G=PK
A.1.2 短波（水平极化波） Vz)`nmO}5\
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 Hp|_6hO 2
公式中的符号意义同前。 7 :3$Ey
…………………………………(A.5) }'/`2!lY
A.1.3 超短波（电视、调频） ?5 cI'
…………………………………(A.6) $UCAhG$
式中： @reeO =
P——发射机标称功率； uYil ?H{kH
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； i35 =Y~P-
r——测量位置与天线中心的距离； GF%314Xu
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 i21Gw41p:
A.1.4 微波 H;fxxu`cS
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) tl '9IGlc
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： 3UQ;X**F
………………………………………(A.7) (S`2[.j
式中： R%
,<\d7
P——天线的发射功率； ?zJOh^
G——天线增益； ^e>W o7r
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； >ap1"n9k
r——测量点距天线的距离。 \7
NpT }dj
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。
'EfR|7m
所以有： j]m|7]
………………………………………(A.8) D\YE^8/
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 fQ=MJ7l
A.2 近场区场强估算 zn @N'R/
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 @AYo-gf
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 'XUKN/.
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： Lh-`OmO0>F
………………………………………(A.9) L~ ^*u_U]
式中: HOp-P8z
P ——天线的输入功率； K ZBrE$@%5
r ——场点距天线的距离。 6dEyv99
b) 口面天线近场区场强估算 H2-28XGc
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) Sb:T*N0gS
式中： u.|~$yP.!
Smax——近场区场强最大值; RX2{g^ V7
4PT——馈入天线的净功率; ~L+ ]n0*
A——天线的实际几何面积。 zSjgx_#U
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 9|S` ub'
A.3 扫描天线功率密度的修正 ? 4)v`*
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： %>XN%t'6aT
……………………………………(A.11) 8kW /DcLE
式中： }&G]0hCT!
Sm——运动中天线的功率密度； Y~"9L|`f/
——天线旋转衰减因子； 3DoRE2}
S——固定天线的功率密度。 =%h~/,
远场区天线旋转衰减因子为： F
WTx&Ip
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) xtJAMo>g
近场区天线旋转衰减因子为： ]M4NpU M
＝L/dφ …………………………………(A.13) Jqg3 .2q
式中： La}o(7 =s
L ——扫描平面内天线尺寸； <PD|_nZT
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 )Z:m)k>r;
L nO@+s
F
d 2k3 z'RLG
天线 ;xW{Ehq-h
扫描角度φ GI4oQcJ
dφ u<
q)SQ1
W^ClHQ"Iy
g _x\T
+=
图A.1 近区场的旋转衰减因子 7 FIF St
A.4 复合场强 UNY@w=]<
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： |3|wdzV
67,3i~
…………………………………(A.14) z}mvX .j7
式中： c_[ JjG^?P
——复合场强； 6e&g$ R
v
、 …… ——单个频率的场强值。 MXh ^dOWR
A.5 计量单位的换算 6
WCmp,*
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： Age-AJ
…………………………………(A.15) 0\QYf0o
式中： 2}GKHC
S——功率密度； 0%#t[us Y
——电场强度。 T27:"LVw
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： <r@
bNx@T
…………………………………(A.16) zkuv\kY/ Z
式中： :
17ee
S——功率密度； C+ }CU}
H——磁场强度。 Q1]V|S;)X
A.6 三方向测量取和公式 ADuZ } ]
…………………………………(A.17) Fmy1nZ
式中： d@_'P`% -
——场强值； W66}\&5
——X方向的场强值； }xpe
——Y方向的场强值； p\4h$."
——Z方向的场强值； WV9[DFU
0TuNA\Ug+
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