附 录 A VXZYRr3F
(资料性附录) %cDGs^lgA
场强的估算 }>AA[ba"'
A.1 远区场场强估算 fk15O_#3
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： T]Q4=xsv
A.1.1 中波（垂直极化波） %x,HQNRDU
理论公式： bHm/Z Zx
………………………………… (A.1) 1F>8#+B/W
近似公式： %VB4/~ "
…………………………………(A.2) G"3KYBN>
其中 …………………………………(A.3) }9U_4k
…………………………………(A.4) )%p46(]
式中： fup?Mg-
r——被测位置与发射天线中心的距离； 78:x{1nUM[
P——发射机标称功率； 2s, cyCw&
η——天线效率； J"h2"$v,
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； @ g`|ob]9
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； +8 "8s
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； Iw?f 1 ]
A——地面衰减因子； 9MJ:]F5+
X——数量距离； HD{u#~8{
λ——波长； *C|*{ !
ε——大地的介电常数； =n=! s{A:t
σ——大地的导电率。 {=Ji2k0U'
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 CD#U`jf
A.1.2 短波（水平极化波） RWu<
dY#ym
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 j C:D>
公式中的符号意义同前。 =^ Ws/k
…………………………………(A.5) p]~P yzG!
A.1.3 超短波（电视、调频） I)jA dd
…………………………………(A.6) ! .iFU+?V
式中： 2YQBw,gG
P——发射机标称功率； c>c4IQ&d
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； 9' H\-
r——测量位置与天线中心的距离； %RwWyzm#\
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 ./DlHS;
A.1.4 微波 afaQ b
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) ~z41$~/
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算：
\
%]lsml
………………………………………(A.7) R vU'8Y?>w
式中： pFu!$.Fr
P——天线的发射功率； wUg=j nY
G——天线增益； #U3q
+d+^
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； E)p [^1WC
r——测量点距天线的距离。 0[uOKFgE
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 XdlA)0S)
所以有： lFA-T I&
………………………………………(A.8) G f~^ Xv!T
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 wLfH/J
A.2 近场区场强估算 FSkX95
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 7;6'=0(
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 Y>2#9LA
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： j,i)
ecZ>
………………………………………(A.9) ofYZ! -V
式中: M3d%$q)<rW
P ——天线的输入功率； G_k_qP^ :
r ——场点距天线的距离。 g>b{h
kIXg
b) 口面天线近场区场强估算 @,G\` ;Ma
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) }KftV nD?
式中： 80gOh :
Smax——近场区场强最大值; 5lwMc0{/3
4PT——馈入天线的净功率; MQ'
=qR
A——天线的实际几何面积。 64'sJc .
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 11 A$#\,
A.3 扫描天线功率密度的修正 v[DxWs8q
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： k
$# ,^)T
……………………………………(A.11) |@'K]$vZ*
式中： 1 :|o7`
Sm——运动中天线的功率密度； LS-_GslE7\
——天线旋转衰减因子； s, |v,,<+
S——固定天线的功率密度。 ).tTDZ
远场区天线旋转衰减因子为： R_:lp \S&
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) cI@'Pr4:FJ
近场区天线旋转衰减因子为： &!+1GI9z
＝L/dφ …………………………………(A.13) 5RF*c,cNq
式中： y"_rDj`
L ——扫描平面内天线尺寸； -_
Z
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 9'vf2 ) "
L 3]&le[.
d {X nBj}C
天线 & TN.6Hm3
扫描角度φ Pn ?g
B}l
dφ _?Ly7*UML
Gy '/)}}Z
raMtTL+
图A.1 近区场的旋转衰减因子 9S5C{~P4
A.4 复合场强 [E9_ZdB T
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： |g<l|lqz |
+}f}!h;
…………………………………(A.14) {Bpu-R&T
式中： E6?0/"
——复合场强； PoRP]Q*n
、 …… ——单个频率的场强值。 ABq#I'H#@2
A.5 计量单位的换算 !]8QOn7 =
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： dZC jg0cx
…………………………………(A.15) fz+dOIU3\L
式中： OHH\sA
S——功率密度； :;& 3"-
——电场强度。 `mS0]/AV/
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： J(,{ -d- E
…………………………………(A.16) T
>5N$i
式中： Li
EDTXRz
S——功率密度； V$ " ]f6
H——磁场强度。 _u#r;h[
A.6 三方向测量取和公式 ?oU5H
…………………………………(A.17) f Q
f5%
式中： R] d934s
——场强值； W: 3fLXk+
——X方向的场强值； Ge*N%=MX 8
——Y方向的场强值； )kE1g&
——Z方向的场强值； U;Yw \&R ,
]ia{N
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