附 录 A [:QMnJ
(资料性附录) W.|6$hRl)
场强的估算 ie(7m|.
A.1 远区场场强估算 fh_
.J[Y.k
为了估算辐射体对环境的影响,对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按(A.1)式至(A.6)计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按(A.7)式计算: #H[4?4r
A.1.1 中波(垂直极化波) 4I-p/&Q
理论公式: %D
r?.e
………………………………… (A.1) ?iX=2-
近似公式: Uot-@|l
…………………………………(A.2)
9+QrTO
其中 …………………………………(A.3) Jg:-TK/
…………………………………(A.4)
nvPE
N
式中: |T_Pz&-
r——被测位置与发射天线中心的距离; j7 =3\SO
P——发射机标称功率; 2&0<$>
η——天线效率; )$B+3f
G——相对于基本振子(点源天线G=1)的天线增益; 38rZ`O*D
F(h) ——发射天线高度因子,F(h)=1~1.43; io{H$ x(
——发射天线垂直(Δ仰角)、水平面(方位角 )方向性函数; ,-3(^d\1F
A——地面衰减因子; B)]{]z0+`
X——数量距离; 5%+}rSn7
λ——波长; 'd^gRH<z
ε——大地的介电常数; 5TneuG[OD
σ——大地的导电率。 Sz|CreFK16
(A.2)近似公式是:η≈1、F(h)≈1.2、 =1得出的,即舒来依金-范德波尔公式。 b8Rh|"J)d
A.1.2 短波(水平极化波) bH/pa#G(
短波(水平极化波)场强计算公式同(A.2)、(A.3),但水平极化波的X按(A.5)计算。 m"(d%N7
公式中的符号意义同前。
p=+*g.,O
…………………………………(A.5) qH
Ga
A.1.3 超短波(电视、调频) Q|B|#?E==
…………………………………(A.6) -;)SER3Wq4
式中: 9G&l qfX:
P——发射机标称功率; ]KK ZbEO
G——相对于半波偶极子(G0.5λ=1.64)天线增益 ; 6L2*gO:r?
r——测量位置与天线中心的距离; .Spi$>v
F(θ) ——天线垂直面方向性函数(视天线形式和层数而异)。 [du>ff
A.1.4 微波 DV[ Jbl:)
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸,λ为相应频率的波长) FPMSaN P
的远场区,天线向外辐射的功率密度值S由下式计算: <`xRqe:&9
………………………………………(A.7) R_Gq8t$
式中: :uwRuPI
P——天线的发射功率; 380->
G——天线增益; Ef`5fgp?
S
F(f,q)——天线的方向性函数,f、q是极坐标的仰角和水平角度; LbV]JP
r——测量点距天线的距离。 P"=UI$HN
式(A.7)是自由空间传输公式,如果考虑到反射系数,则(A.7)式还需乘上一个系数g,在100%反射情况下,(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍,而功率密度可以加4倍,因此g的取值可以是1~4,一般为2.56。 j,56Lh%1
所以有: loC5o|Wh
………………………………………(A.8) ^KZAYB9C
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数,则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 EK8E
A.2 近场区场强估算 gl9pgY1ni
对于近场区场强,很难用理论公式计算,最直接的方法是测量,以下仅是对近场区场强的估算。 11B{gUv.]
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算
_
7BF+*T
对于蜂窝基站的线性天线,其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述,在此模型中,能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面,则功率密度为: FU5LYXCs
………………………………………(A.9) ?79SP p)oo
式中: V<HOSB7
P ——天线的输入功率; \Z\
IK
r ——场点距天线的距离。 ~Q_)>|R2
b) 口面天线近场区场强估算 C`2*2Y%xkG
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) Som.
qD
式中: +Mk*{A t
Smax——近场区场强最大值; Ms:KM{T0
4PT——馈入天线的净功率; b:F Ep'ZS
A——天线的实际几何面积。 'ZGT`'ri
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 lruF96C/Y
A.3 扫描天线功率密度的修正 BaWQ<T8p8
对于处于运动中的扫描天线,功率密度可由下式估算: N+\oFbE
……………………………………(A.11) aPD?Bh>JU
式中: .N5
hV3
Sm——运动中天线的功率密度; P9
{}&z%:
——天线旋转衰减因子; nd $H
3sf
S——固定天线的功率密度。 w8 ?Pb$Fe
远场区天线旋转衰减因子为: j>$=SMc
=[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) C6K|:IK{
近场区天线旋转衰减因子为: o,?!"*EP
=L/dφ …………………………………(A.13) p!HPp Ef+#
式中: gHQPhe#n
L ——扫描平面内天线尺寸; snXB`UC
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周,如图A.1。 Mam8\
L 5~@?>)TBv
d p//T7rs
天线 d>lt
扫描角度φ wVx,JL5Jr
dφ 8K|J:[7
S:/{
! G*&4V3Mg
图A.1 近区场的旋转衰减因子 O4m(Er@a
A.4 复合场强 8{R&EijC
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强,其值为各单个频率场强平方和的根值,可以用下式表示: ;c1relR2
j'3j}G%\T
…………………………………(A.14) HwB {8S?sm
式中: *%:@
cbF-M
——复合场强; J5O.*&
、 …… ——单个频率的场强值。 T
|37#*c
A.5 计量单位的换算 -7k[Vg?
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为: ( :
…………………………………(A.15) ERF,tLa!
式中: G@9u:\[l
S——功率密度; BU!#z(vU
——电场强度。 M ~als3
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为: xPt*CB
…………………………………(A.16) "lTZ|k^
式中: ?KCivf
S——功率密度; lK*jhW?3:
H——磁场强度。 @M=$qO_$9
A.6 三方向测量取和公式 s
D_G)c
…………………………………(A.17) Tp?-*K
式中: GzdRG^vN
——场强值; fp{G|.SA
——X方向的场强值; @TysXx
——Y方向的场强值; }%$OU = T
——Z方向的场强值; m2(E>raV6
ox[ .)v