附 录 A *LOpbf
(资料性附录) !lG5BOJM
场强的估算 \9geDX9A
A.1 远区场场强估算 =>-:o:Cu{
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： (5]<t&M
A.1.1 中波（垂直极化波） eL JW
理论公式： tu#VZAPW@
………………………………… (A.1) 0V`s 3,k
近似公式： kIWQ
_2
…………………………………(A.2) zGHP{a1O7
其中 …………………………………(A.3) 3+@ p
…………………………………(A.4) ;Xk-hhR
式中： ;|
##~Y.9
r——被测位置与发射天线中心的距离； fWhw I+
P——发射机标称功率； ~ J^Gz
l
η——天线效率； R JYuyB
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； UX}ZE.cV
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； 2>Hl=bX
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； N`1:U
4}
A——地面衰减因子； i
2hP4<;h
X——数量距离； oXRmnt
λ——波长； 7(rNJPrU~=
ε——大地的介电常数； ,
#hS#?t
σ——大地的导电率。 Q* &>Ui[&
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 }u:@:}8K
A.1.2 短波（水平极化波） NNLZ38BV7
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 fDt#<f 4;
公式中的符号意义同前。 9\ZlRYnc=
…………………………………(A.5) :IlRn`9X`
A.1.3 超短波（电视、调频） Wjc1 EW!2x
…………………………………(A.6) =)5O(
h
式中： l5_RG,O 0A
P——发射机标称功率； teH.e!S
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； Kq#\P
r——测量位置与天线中心的距离； (7
^5jo[D
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 Q xZYy}2
A.1.4 微波 7s@ %LS
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) d Zc RLLR
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： cK4Q! l6O
………………………………………(A.7) C1&~Y.6m
式中： n6 D9f~8"
P——天线的发射功率； {JTO
Q 8&
G——天线增益； qn)
VKx=
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； G u[G_^>
r——测量点距天线的距离。 hG51jVYtw
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 .<&o,
D
所以有： 9n4 vuBgv
………………………………………(A.8) KG9h
rT
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 SNqw 2f5
A.2 近场区场强估算 Hl-!rP.?0
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 r9nH6 Md\
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 mp]}-bR)
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： E57:ap)/
………………………………………(A.9) U9^o"vT
式中: ;#-yy U
P ——天线的输入功率； Itq24 8+Ci
r ——场点距天线的距离。 |NuX9!S
b) 口面天线近场区场强估算 PP/EZ ^]b
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) jw63sn
式中： U`YPzZp_
Smax——近场区场强最大值; 9vIqGz-o
4PT——馈入天线的净功率; udw>{3>
A——天线的实际几何面积。 }E[u" @}
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 P`z#tDT^"
A.3 扫描天线功率密度的修正 |#_IAN
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： %LI[+#QE
……………………………………(A.11) p@B/S( Xi
式中： iYbp ^iVg
Sm——运动中天线的功率密度； ^eF%4DUC;
——天线旋转衰减因子； kH;DAphk
S——固定天线的功率密度。 RP!!6A6:
远场区天线旋转衰减因子为： ;/-v4
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) ++>HU{
近场区天线旋转衰减因子为： 9E`WZo^.
＝L/dφ …………………………………(A.13) [D;wB| +,
式中： +#* F"k(
L ——扫描平面内天线尺寸； Tt;h?
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 4o/}KUu(*
L =2Vs))>Y
d V_'
!#
天线 RSv?imi=
扫描角度φ qu8!fFQjYL
dφ f$7Xh~
;`")3~M3*
y
nue;* rM
图A.1 近区场的旋转衰减因子 iX&eQ{LB
A.4 复合场强 3t 4i2]
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： ,(&p "O":
%w$\v"^_Y
…………………………………(A.14) O c,E\~
式中： ^uWPbW&/q
——复合场强； 61aU~w11a
、 …… ——单个频率的场强值。 mM[KT}
A
A.5 计量单位的换算 v3*y43
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： Hto R
N^9
…………………………………(A.15) *dAQ{E(rO
式中： =%)Y,
)"
S——功率密度； ^@V; `jsll
——电场强度。 ia9=&H y])
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： cko^_V&x
…………………………………(A.16) < NRnE8:
式中： w *
pTK +
S——功率密度； 4\_~B{kzZ
H——磁场强度。 3>'TYXs-
A.6 三方向测量取和公式 [ yhK4A
…………………………………(A.17) w-j^jU>< 3
式中： d}w}VL8l
——场强值； \[J\I
——X方向的场强值； '% if< /
——Y方向的场强值； e Y V Jk7
——Z方向的场强值； rj
] ~g
h}U>K4BJ
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